Энергия от источника постоянного напряжения $U$ передается к потребителю по длинному прямому коаксиальному кабелю с пренебрежимо малым активным сопротивлением. Потребляемый ток равен $I$. Найти поток энергии через поперечное сечение кабеля. Внешняя проводящая оболочка кабеля предполагается тонкостенной.
Подробнее
Генератор переменного напряжения $U = U_{0} \cos \omega t$ передает энергию потребителю по длинному прямому коаксиальному кабелю с пренебрежимо малым активным сопротивлением. Ток в цепи меняется по закону $I = I_{0} \cos ( \omega t - \phi)$. Найти средний по времени поток энергии через поперечное сечение кабеля. Внешняя оболочка кабеля тонкостенная.
Подробнее
Показать, что на границе раздела двух сред нормальные составляющие вектора Пойнтинга не терпят разрыва, т. е. $S_{1n} = S_{2n}$.
Подробнее
Доказать, что у замкнутой системы заряженных нерелятивистских частиц с одинаковым удельным зарядом дипольное излучение отсутствует.
Подробнее
Найти среднюю мощность излучения электрона, совершающего гармонические колебания с амплитудой $a = 0,10 нм$ и частотой $\omega = 6,5 \cdot 10^{14} рад/с$.
Подробнее
Найти мощность излучения нерелятивистской частицы с зарядом $e$ и массой $m$, движущейся по круговой орбите радиуса $R$ в поле неподвижного точечного заряда $q$.
Подробнее
Частица с зарядом $e$ и массой $m$ пролетает с нерелятивистской скоростью $v$ на расстоянии $b$ от неподвижной частицы с зарядом $q$. Пренебрегая искривлением траектории движущейся частицы, найти энергию, теряемую этой частицей на излучение за все время пролета.
Подробнее
Нерелятивистский протон влетел по нормали в полупространство с поперечным однородным магнитным полем, индукция которого $B = 1,0 Т$. Найти отношение энергии, потерянной протоном на излучение за время движения в поле, к его первоначальной кинетической энергии.
Подробнее
Нерелятивистская заряженная частица движется в поперечном однородном магнитном поле с индукцией $B$. Найти закон убывания (за счет излучения) кинетической энергии частицы во времени. Через сколько времени ее кинетическая энергия уменьшается в $e$ раз? Вычислить это время для электрона и протона.
Подробнее
Заряженная частица движется вдоль оси у по закону $y = a \cos \omega t$, а точка наблюдения Р находится на оси х на расстоянии $l$ от частицы ($l \gg a$). Найти отношение плотностей потока электромагнитного излучения $S_{1}/S_{2}$ в точке Р в моменты, когда координата частицы $y_{1} = 0$ и $y_{2} = a$. Вычислить это отношение, если $\omega = 3,3 \cdot 10^{6} рад/с$ и $l = 190 м$.
Подробнее
Заряженная частица движется равномерно со скоростью $v$ по окружности радиуса $R$, лежащей в плоскости ху (рис.). На оси х в точке Р, которая отстоит от центра окружности на расстояние, значительно превышающее $R$, находится наблюдатель. Найти:
а) связь между наблюдаемыми значениями y-проекции ускорения частицы и ее у-координаты;
б) отношение плотностей потока электромагнитного излучения $S_{1}/S_{2}$ в точке Р в моменты времени, когда частица для наблюдателя Р движется к нему и от него, как показано на рисунке.
Подробнее
Электромагнитная волна, излучаемая элементарным диполем, распространяется в вакууме так, что в волновой зоне на луче, перпендикулярном к оси диполя, на расстоянии $r$ от него, среднее значение плотности потока энергии равно $S_{0}$. Найти среднюю мощность излучения диполя.
Подробнее
Средняя мощность, излучаемая элементарным диполем, равна $P_{0}$. Найти среднюю объемную плотность энергии электромагнитного поля в вакууме в волновой зоне на луче, перпендикулярном к оси диполя, на расстоянии $r$ от него.
Подробнее
Постоянный по модулю электрический диполь с моментом $p$ вращают с постоянной угловой скоростью $\omega$ вокруг оси, перпендикулярной к оси диполя и проходящей через его середину. Найти мощность излучения такого диполя.
Подробнее
Свободный электрон находится в поле плоской электромагнитной волны. Пренебрегая влиянием на его движение магнитной составляющей волны, найти отношение средней энергии, излучаемой осциллирующим электроном в единицу времени, к среднему значению плотности потока энергии падающей волны.
Подробнее
