Разделы 
Дополнительно
Задача по физике - 4183
2017-10-05 
Расположенный горизонтально цилиндрический сосуд, заполненный идеальным газом, разделен поршнем, который может двигаться без трения. В равновесии поршень находится посредине цилиндра. При малых смещениях из положения равновесия поршень совершает колебания. Найти зависимость частоты этих колебаний от температуры, считая процесс изотермическим.
Решение:
В положении равновесия давление $p$ на поршень слева и справа одинаково. Поскольку объем газа слева и справа одинаков, а температура $T$ постоянна, из уравнения Менделеева — Клапейрона
$pV = \nu RT$ (1)
следует, что количество газа $\nu$ одинаково по обе стороны от поршня. Отметим, что химический состав газов может быть различным.
рис.1
Пусть поршень сместился из положения равновесия, например влево, на малую величину $x$, так что $Sx \ll V$, где $S$ — площадь поршня (рис. 1). Поскольку температура по условию не меняется, то
$(p + \Delta p_{1})(V - Sx) = (p - \Delta p_{2}) (V + Sx)$.
Раскрыв скобки и приведя подобные члены, получим
$( \Delta p_{1} + \Delta p_{2}) V - ( \Delta p_{1} - \Delta p_{2}) Sx = 2pSx$.
Второе слагаемое слева много меньше первого не только потому, что $Sx \ll V$, но и вследствие того, что множителем при $V$ стоит сумма двух близких величин $\Delta p_{1}$ и $\Delta p_{2}$, а множителем при $Sx$ — их разность. Пренебрегая вторым слагаемым, получаем
$\Delta p_{1} + \Delta p_{2} = \frac{2pS}{V} x$.
Результирующая сила, действующая на поршень, равна
$F = - \frac{2pS^{2}}{V} x$.
Знак минус означает, что сила направлена в сторону, противоположную направлению смещения поршня, т. е. к положению равновесия. Под действием силы, пропорциональной смещению, поршень массой $M$ будет совершать гармонические колебания с частотой $\omega$, определяемой соотношением
$\omega^{2} = 2pS^{2}/VM$. (2)
При решении задачи мы молчаливо предполагали, что масса газа много меньше массы поршня, так что кинетической энергией макроскопического движения газа при колебаниях поршня можно пренебречь но сравнению с кинетической энергией поршня. Подумайте, где использовано это условие.
Выразив $p$ из уравнения Менделеева — Клапейрона (1), получим
$\omega^{2} = \frac{2 \nu RS^{2}}{MV^{2}} T$. (3)
Таким образом, частота колебаний поршня пропорциональна $\sqrt{T}$, ибо коэффициент при $T$ в формуле (3) не зависит от температуры, если пренебречь тепловым расширением сосуда.
Подумайте теперь, какие условия должны выполняться, чтобы процесс действительно был изотермическим. Для того чтобы температура газа в процессе колебаний не изменялась, необходим хороший тепловой контакт с большим тепловым резервуаром — термостатом, имеющим постоянную температуру. Что значит хороший тепловой контакт? Это значит, что время установления термодинамического равновесия между газом в сосуде и термостатом должно быть много меньше периода колебаний поршня. Тогда можно считать, что газ в каждый момент имеет ту же температуру, что и термостат. Если, наоборот, период колебаний окажется много меньше времени установления термодинамического равновесия между газом и термостатом, то можно считать, что колебания поршня происходят практически без обмена теплотой с термостатом. В этом случае процесс можно считать адиабатическим, несмотря на отсутствие тепловой изоляции сосуда с поршнем. Оказывается, что зависимость частоты колебаний от температуры при этом будет такой же, как и в изотермическом случае, только коэффициент в формуле (3) умножится на число, большее единицы. Увеличение частоты колебаний при адиабатическом процессе можно объяснить, сравнивая $p-V$ - диаграммы изотермического и адиабатического процессов идеального газа.
Отметим, что приведенное решение в обоих случаях имеет смысл, только если время установления теплового равновесия в самом газе много меньше периода колебаний поршня, так как в противном случае вообще теряют смысл такие равновесные макроскопические характеристики газа, как давление и температура. Другими словами, по отношению к самому газу процесс должен быть квазистатическим.
Расположенный горизонтально цилиндрический сосуд, заполненный идеальным газом, разделен поршнем, который может двигаться без трения. В равновесии поршень находится посредине цилиндра. При малых смещениях из положения равновесия поршень совершает колебания. Найти зависимость частоты этих колебаний от температуры, считая процесс изотермическим.
Решение:
В положении равновесия давление $p$ на поршень слева и справа одинаково. Поскольку объем газа слева и справа одинаков, а температура $T$ постоянна, из уравнения Менделеева — Клапейрона
$pV = \nu RT$ (1)
следует, что количество газа $\nu$ одинаково по обе стороны от поршня. Отметим, что химический состав газов может быть различным.
рис.1
Пусть поршень сместился из положения равновесия, например влево, на малую величину $x$, так что $Sx \ll V$, где $S$ — площадь поршня (рис. 1). Поскольку температура по условию не меняется, то
$(p + \Delta p_{1})(V - Sx) = (p - \Delta p_{2}) (V + Sx)$.
Раскрыв скобки и приведя подобные члены, получим
$( \Delta p_{1} + \Delta p_{2}) V - ( \Delta p_{1} - \Delta p_{2}) Sx = 2pSx$.
Второе слагаемое слева много меньше первого не только потому, что $Sx \ll V$, но и вследствие того, что множителем при $V$ стоит сумма двух близких величин $\Delta p_{1}$ и $\Delta p_{2}$, а множителем при $Sx$ — их разность. Пренебрегая вторым слагаемым, получаем
$\Delta p_{1} + \Delta p_{2} = \frac{2pS}{V} x$.
Результирующая сила, действующая на поршень, равна
$F = - \frac{2pS^{2}}{V} x$.
Знак минус означает, что сила направлена в сторону, противоположную направлению смещения поршня, т. е. к положению равновесия. Под действием силы, пропорциональной смещению, поршень массой $M$ будет совершать гармонические колебания с частотой $\omega$, определяемой соотношением
$\omega^{2} = 2pS^{2}/VM$. (2)
При решении задачи мы молчаливо предполагали, что масса газа много меньше массы поршня, так что кинетической энергией макроскопического движения газа при колебаниях поршня можно пренебречь но сравнению с кинетической энергией поршня. Подумайте, где использовано это условие.
Выразив $p$ из уравнения Менделеева — Клапейрона (1), получим
$\omega^{2} = \frac{2 \nu RS^{2}}{MV^{2}} T$. (3)
Таким образом, частота колебаний поршня пропорциональна $\sqrt{T}$, ибо коэффициент при $T$ в формуле (3) не зависит от температуры, если пренебречь тепловым расширением сосуда.
Подумайте теперь, какие условия должны выполняться, чтобы процесс действительно был изотермическим. Для того чтобы температура газа в процессе колебаний не изменялась, необходим хороший тепловой контакт с большим тепловым резервуаром — термостатом, имеющим постоянную температуру. Что значит хороший тепловой контакт? Это значит, что время установления термодинамического равновесия между газом в сосуде и термостатом должно быть много меньше периода колебаний поршня. Тогда можно считать, что газ в каждый момент имеет ту же температуру, что и термостат. Если, наоборот, период колебаний окажется много меньше времени установления термодинамического равновесия между газом и термостатом, то можно считать, что колебания поршня происходят практически без обмена теплотой с термостатом. В этом случае процесс можно считать адиабатическим, несмотря на отсутствие тепловой изоляции сосуда с поршнем. Оказывается, что зависимость частоты колебаний от температуры при этом будет такой же, как и в изотермическом случае, только коэффициент в формуле (3) умножится на число, большее единицы. Увеличение частоты колебаний при адиабатическом процессе можно объяснить, сравнивая $p-V$ - диаграммы изотермического и адиабатического процессов идеального газа.
Отметим, что приведенное решение в обоих случаях имеет смысл, только если время установления теплового равновесия в самом газе много меньше периода колебаний поршня, так как в противном случае вообще теряют смысл такие равновесные макроскопические характеристики газа, как давление и температура. Другими словами, по отношению к самому газу процесс должен быть квазистатическим.
