Разделы 
Дополнительно
Задача по физике - 4165
2017-10-05 
Под каким углом отскакивает футбольный мяч от стенки?
Решение:
рис.1
рис.2
рис.3
рис.4
рис.5
Задача, разумеется, тривиальная, если считать, что удар абсолютно упругий, а стенка и мяч идеально гладкие. Тогда трение между мячом и поверхностью стенки отсутствует и угол отражения $\beta$ равен углу падения $\alpha$ (рис. 1).
Совсем иначе обстоит дело, если мяч и стенка шероховатые, так что пренебрегать трением уже нельзя. Однако и в этом случае легко найти угол отражения, если известен коэффициент трения р мяча о поверхность стенки.
Будем рассуждать следующим образом. Разложим вектор скорости поступательного движения мяча до удара $\vec{v}$ на две составляющие: $\vec{v}_{perp}$, направленную перпендикулярно поверхности стенки, и $\vec{v}_{ \parallel}$ направленную вдоль поверхности (рис. 2). Обозначим соответствующие скорости мяча после отскока через $\vec{v}_{ \perp}^{ \prime}$ и $\vec{v}_{ \parallel}^{ \prime}$. Перпендикулярная составляющая скорости мяча при ударе о стенку меняет свое направление на противоположное, оставаясь неизменной по модулю. Параллельная же составляющая скорости, вообще говоря, изменяется по модулю.
Чтобы убедиться в этом, рассмотрим силы, действующие па мяч со стороны стенки при ударе (рис. 3). Направленная но нормали к стенке сила $\vec{N}$ — это сила упругости, возникающая при деформации мяча. Деформацию хорошо накачанного мяча можно считать упругой, после удара мяч восстанавливает свою форму. Поэтому энергия упругой деформации мяча после удара снова перейдет в кинетическую энергию.
Другими словами, часть кинетической энергии мяча, связанная с его движением по нормали к стенке, остается неизменной.
Изменение составляющей скорости, параллельной поверхности, происходит под действием силы трения. Эта сила направлена в сторону, противоположную скорости точек поверхности мяча в месте соприкосновения со стенкой. Если мяч до удара не вращался, то скорости этих точек равны $\vec{v}_{ \parallel}$, и действие силы трения приводит к уменьшению модуля $\vec{v}_{ \parallel}$. Это значит, что угол отражения $\beta$ меньше угла падения $\alpha$. Именно этот случай и изображен на рис. 1 и 2. Сила трения может и увеличивать значение $v_{ \parallel}$, если до удара о стенку мяч вращался в направлении, указанном на рис. 4. При достаточно быстром вращении мяча ( $\omega R > v_{ \parallel}$) касающиеся стенки точки мяча имеют скорости, направленные влево, сила трения направлена вправо и значение $v_{ \parallel}$ возрастает. В этом случае угол отражения больше угла падения.
Рассмотрим подробно случай, когда мяч до удара не вращается. Будем также считать, что скорости точек мяча, касающихся стенки, не обращаются в нуль: в течение удара проскальзывание не прекращается. Сила $\vec{N}$ (рис. 3) возникает в момент соприкосновения мяча со стенкой, затем растет, достигая наибольшего значения в момент максимальной деформации мяча, а затем убывает до нуля. Сила трения скольжения $\vec{F}_{тр}$ в течение удара также не остается постоянной. В любой момент времени модули сил $\vec{F}_{тр}$ и $ \vec{N}$ связаны законом Кулона — Амонтона:
$F_{тр} = \mu N$. (1)
Поэтому в течение всего удара полная сила $\vec{Q}$, с которой поверхность стенки действует на мяч, изменяется по модулю, но остается неизменной по направлению, образуя угол $\gamma$ с нормалью к стенке. Как видно из рис. 3, $tg \gamma = \mu$. Это позволяет найти угол отражения мяча $\beta$.
На основании второго закона Ньютона изменение импульса мяча при ударе о стенку $\Delta \vec{p}$ совпадает по направлению с силой $\vec{Q}$. С помощью рис. 2 построим вектор изменения импульса $\Delta \ve{p} = m( \vec{v}^{ \prime} - \vec{v})$ (рис. 5). Этот вектор, так же как и вектор $\vec{Q}$ на рис. 3, образует угол $\gamma$ с нормалью к стенке. Непосредственно из рис. 5 видно, что
$v_{ \parallel}^{ \prime} = v_{ \parallel} - 2v_{ \perp} tg \gamma$. (2)
Деля обе части этого равенства на $v_{ \perp}$ и учитывая, что $v_{ \parallel}/v_{ \perp} = tg \alpha, v_{ \parallel}^{ \prime}/ v_{ \perp}^{ \prime} = tg \beta$, a $tg \gamma = \mu$, получаем
$tg \beta = tg \alpha - 2 \mu$. (3)
Из полученной формулы видно, что при малых углах падения, когда $tg \alpha < 2 \mu$, результат теряет смысл. С чем это связано? Формула (3) выведена в предположении, что проскальзывание мяча не прекращалось в течение всего времени его контакта со стенкой. Однако при малых углах падения проскальзывание мяча может прекратиться раньше, чем он отделится от стенки. Это связано с тем, что сила трения скольжения, направленная противоположно $\vec{v}_{ \parallel}$, не только тормозит поступательное движение мяча, но и вызывает его вращение по часовой стрелке, так как точка приложения силы трения не совпадает с центром мяча. Проскальзывание прекращается в тот момент, когда связанная с вращением скорость нижней точки мяча сравняется по модулю с параллельной поверхности составляющей скорости центра мяча.
Случай, когда в процессе столкновения со стенкой проскальзывание мяча прекращается, более сложен для исследования, так как требует привлечения уравнения, описывающего вращательное движение. При этом оказывается, что ответ, даваемый формулой (3), становится неприменимым даже при угле падения $\alpha$, тангенс которого несколько больше $2 \mu$. Точный расчет дает для предельного угла падения $tg \alpha = 5 \mu$.
Отскочивший от шероховатой стенки мяч обязательно будет вращаться, даже если до удара он не вращался. Кинетическая энергия этого вращения возникает за счет уменьшения кинетической энергии поступательного движения. Некоторая часть механической энергии мяча при ударе переходит в тепло.
Нетрудно сообразить, что даваемое формулой (3) значение угла отражения $\beta$ справедливо и в том случае, когда до удара мяч вращался против часовой стрелки. Не представляет труда найти угол отражения и тогда, когда до удара мяч вращался по часовой стрелке. Если это вращение достаточно быстрое, так что проскальзывание мяча не прекращается в течение удара, то, рассуждая так же, как и при получении выражения (3), находим
$tg \beta = tg \alpha + 2 \mu$. (4)
В этом случае кинетическая энергия поступательного движения мяча в результате удара о стенку увеличивается. Это увеличение, как и выделение тепла во время удара, происходит за счет кинетической энергии вращения.
Под каким углом отскакивает футбольный мяч от стенки?
Решение:
рис.1
рис.2
рис.3
рис.4
рис.5
Задача, разумеется, тривиальная, если считать, что удар абсолютно упругий, а стенка и мяч идеально гладкие. Тогда трение между мячом и поверхностью стенки отсутствует и угол отражения $\beta$ равен углу падения $\alpha$ (рис. 1).
Совсем иначе обстоит дело, если мяч и стенка шероховатые, так что пренебрегать трением уже нельзя. Однако и в этом случае легко найти угол отражения, если известен коэффициент трения р мяча о поверхность стенки.
Будем рассуждать следующим образом. Разложим вектор скорости поступательного движения мяча до удара $\vec{v}$ на две составляющие: $\vec{v}_{perp}$, направленную перпендикулярно поверхности стенки, и $\vec{v}_{ \parallel}$ направленную вдоль поверхности (рис. 2). Обозначим соответствующие скорости мяча после отскока через $\vec{v}_{ \perp}^{ \prime}$ и $\vec{v}_{ \parallel}^{ \prime}$. Перпендикулярная составляющая скорости мяча при ударе о стенку меняет свое направление на противоположное, оставаясь неизменной по модулю. Параллельная же составляющая скорости, вообще говоря, изменяется по модулю.
Чтобы убедиться в этом, рассмотрим силы, действующие па мяч со стороны стенки при ударе (рис. 3). Направленная но нормали к стенке сила $\vec{N}$ — это сила упругости, возникающая при деформации мяча. Деформацию хорошо накачанного мяча можно считать упругой, после удара мяч восстанавливает свою форму. Поэтому энергия упругой деформации мяча после удара снова перейдет в кинетическую энергию.
Другими словами, часть кинетической энергии мяча, связанная с его движением по нормали к стенке, остается неизменной.
Изменение составляющей скорости, параллельной поверхности, происходит под действием силы трения. Эта сила направлена в сторону, противоположную скорости точек поверхности мяча в месте соприкосновения со стенкой. Если мяч до удара не вращался, то скорости этих точек равны $\vec{v}_{ \parallel}$, и действие силы трения приводит к уменьшению модуля $\vec{v}_{ \parallel}$. Это значит, что угол отражения $\beta$ меньше угла падения $\alpha$. Именно этот случай и изображен на рис. 1 и 2. Сила трения может и увеличивать значение $v_{ \parallel}$, если до удара о стенку мяч вращался в направлении, указанном на рис. 4. При достаточно быстром вращении мяча ( $\omega R > v_{ \parallel}$) касающиеся стенки точки мяча имеют скорости, направленные влево, сила трения направлена вправо и значение $v_{ \parallel}$ возрастает. В этом случае угол отражения больше угла падения.
Рассмотрим подробно случай, когда мяч до удара не вращается. Будем также считать, что скорости точек мяча, касающихся стенки, не обращаются в нуль: в течение удара проскальзывание не прекращается. Сила $\vec{N}$ (рис. 3) возникает в момент соприкосновения мяча со стенкой, затем растет, достигая наибольшего значения в момент максимальной деформации мяча, а затем убывает до нуля. Сила трения скольжения $\vec{F}_{тр}$ в течение удара также не остается постоянной. В любой момент времени модули сил $\vec{F}_{тр}$ и $ \vec{N}$ связаны законом Кулона — Амонтона:
$F_{тр} = \mu N$. (1)
Поэтому в течение всего удара полная сила $\vec{Q}$, с которой поверхность стенки действует на мяч, изменяется по модулю, но остается неизменной по направлению, образуя угол $\gamma$ с нормалью к стенке. Как видно из рис. 3, $tg \gamma = \mu$. Это позволяет найти угол отражения мяча $\beta$.
На основании второго закона Ньютона изменение импульса мяча при ударе о стенку $\Delta \vec{p}$ совпадает по направлению с силой $\vec{Q}$. С помощью рис. 2 построим вектор изменения импульса $\Delta \ve{p} = m( \vec{v}^{ \prime} - \vec{v})$ (рис. 5). Этот вектор, так же как и вектор $\vec{Q}$ на рис. 3, образует угол $\gamma$ с нормалью к стенке. Непосредственно из рис. 5 видно, что
$v_{ \parallel}^{ \prime} = v_{ \parallel} - 2v_{ \perp} tg \gamma$. (2)
Деля обе части этого равенства на $v_{ \perp}$ и учитывая, что $v_{ \parallel}/v_{ \perp} = tg \alpha, v_{ \parallel}^{ \prime}/ v_{ \perp}^{ \prime} = tg \beta$, a $tg \gamma = \mu$, получаем
$tg \beta = tg \alpha - 2 \mu$. (3)
Из полученной формулы видно, что при малых углах падения, когда $tg \alpha < 2 \mu$, результат теряет смысл. С чем это связано? Формула (3) выведена в предположении, что проскальзывание мяча не прекращалось в течение всего времени его контакта со стенкой. Однако при малых углах падения проскальзывание мяча может прекратиться раньше, чем он отделится от стенки. Это связано с тем, что сила трения скольжения, направленная противоположно $\vec{v}_{ \parallel}$, не только тормозит поступательное движение мяча, но и вызывает его вращение по часовой стрелке, так как точка приложения силы трения не совпадает с центром мяча. Проскальзывание прекращается в тот момент, когда связанная с вращением скорость нижней точки мяча сравняется по модулю с параллельной поверхности составляющей скорости центра мяча.
Случай, когда в процессе столкновения со стенкой проскальзывание мяча прекращается, более сложен для исследования, так как требует привлечения уравнения, описывающего вращательное движение. При этом оказывается, что ответ, даваемый формулой (3), становится неприменимым даже при угле падения $\alpha$, тангенс которого несколько больше $2 \mu$. Точный расчет дает для предельного угла падения $tg \alpha = 5 \mu$.
Отскочивший от шероховатой стенки мяч обязательно будет вращаться, даже если до удара он не вращался. Кинетическая энергия этого вращения возникает за счет уменьшения кинетической энергии поступательного движения. Некоторая часть механической энергии мяча при ударе переходит в тепло.
Нетрудно сообразить, что даваемое формулой (3) значение угла отражения $\beta$ справедливо и в том случае, когда до удара мяч вращался против часовой стрелки. Не представляет труда найти угол отражения и тогда, когда до удара мяч вращался по часовой стрелке. Если это вращение достаточно быстрое, так что проскальзывание мяча не прекращается в течение удара, то, рассуждая так же, как и при получении выражения (3), находим
$tg \beta = tg \alpha + 2 \mu$. (4)
В этом случае кинетическая энергия поступательного движения мяча в результате удара о стенку увеличивается. Это увеличение, как и выделение тепла во время удара, происходит за счет кинетической энергии вращения.
